本記事では複素数を使った、運動方程式の解法について説明します。
まずは一番簡単な調和振動子で、その扱い方に慣れていきましょう。
そもそも調和振動や単振動って何？という方は過去の記事を参考にしてくださいね。
- 複素数を使った解法が理解できていない人
- 物理を勉強していて興味がある人、仕事で振動の知識を使う人
調和振動子の復習
モデルと運動方程式
下記の図のような状態が調和振動子（単振動）のですね。
※物体と床の摩擦などは無視しています
$$F=k×x$$
運動方程式は
$$m\ddot{x}=-kx$$
この微分方程式を解くと、変位の式は、
$$x = Asin(ωt+Φ)$$
結論として三角関数で示される、ということです。
複素数を用いた解法
では、複素数を使った解法に移ります。
単振動の運動方程式は、線形微分方程式であり、解き方として、特殊解を$Ax=e^{λt}$と置くパターンで解きます。
ここで、Aは実数ではなく、複素数もOKである複素解であることに注意してください。
このように置くと、運動方程式は、
$Ae^λt$を両辺から消去して、整理すると、
$$mλ^2+k=0$$
ここで両辺mで割って、$ω=\sqrt{\frac{k}{m}}$と置くと、
$$λ^2+ω^2=0$$
この式を特性方程式と呼びます。
さて、この特性方程式を満たすようなλは、どのような値になるでしょうか？
2乗して負の値にならなければいけませんので、複素数iを使用する必要があり、iを用いて解を表すと、
$$λ=±iω$$
λは＋と－で2つ存在します。
それぞれ特殊解$x=Ae^{λt}$に代入すると、
線形微分方程式の一般解は、これら特殊解の線形結合で表されるので、一般解は、
となります。
三角関数への変形
一般解は求まりましたが、これは複素数を含むので、複素解と呼ばれます。
よく見る一般解の形にするために、オイラーの公式を使って三角関数へ変形します。
オイラーの公式は下記です。
$$e^{iθ}= cosθ+isinθ$$
この公式を用いると、一般解は、
実部と虚部で分けて整理しますと、
この式の係数$A_1+A_2$と$i(A_1-A_2)$をそれぞれC、Dと置き、C、Dが実数になるように$A_1$と$A_2$を設定します。
つまり
$A_1$と$A_2$は複素数なので、$A_1=x_1+iy_1、A_2=x_2+iy_2$とすると
②、③が実数になる条件は、$y_1=-y_2$、$x_1=x_2$となり、$A_1$とA_2$が複素共役の場合、C、Dは実数になりますね。
あとは$x=Ccosωt+Dsinωt$に対して、三角関数の合成公式を使用すると、
となり、複素数を用いても、三角関数の形の一般解となります。
なぜ複素数解法か？
今回は、単振動の式を無理やり複素数を用いて解いたので、少し複雑に感じたかもしれません。
しかし、 減衰があったり、強制振動の場合は複素数を用いた方が計算が少なくなりますので、複素数を用いる場合も多いです。
最終的に解が求まればよいので、三角関数でゴリゴリ計算できる方は不要かもしれませんが、計算ミスを嫌う方や、計算量を減らしたい方は便利な道具だと思って、複素数もマスターしておきましょう。
複素数の実部をとるイメージ
最後に、複素数の実部をとることで、振動の波形になることイメージしましょう。
下記のグラフはオイラーの公式で$e^{iωt}=cosωt+isinωt$としたときの、複素平面状の軌道と実部の動きを示しています。
横軸が実部（Re）、縦軸が虚部（Im）です。
実部をとると$cosωt$で振動しているので、あとは初期位相と振幅次第で調和振動子の動きを再現できますね。
まとめ
本日は、複素数を用いて振動の運動方程式を解く、ということで、最も簡単な例である単振動の複素解法について解説しました。
今回は三角関数だけで解いた方が早いですが、次回以降、減衰を含む振動や強制振動での複素解法を紹介しますので、そこで有用性をしっかり理解していただければと思います。
